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中子传播过程中遇到新的核，接着发射新的中子。
这些中子会随机向不同方向运动，再次进行撞击，如此反复
这么一轮又一轮的过程，必须要在数学上精确到每一轮过程中中子的运动状态。
用术语来描述就是这样的：
初始在堆内某一位置具有某一能量及某一运动方向的中子，稍晚些时候，将运动到堆内的另一位置以另一能量和另一运动方向出现。
这种运动轨迹用数学方程组表示，便是中子输运方程。
但问题是
链式反应后产生的中子能量分布很广，需要求解多群的玻尔兹曼方程，而且这玩意还没有解析解。
所以呢。
只能离散后再通过多种计算方法求数值解，核武器里面核燃料的形状也比较复杂，所以求解起来更加困难。
后世的计算机算力强，计算这个问题可以直接用蒙卡计算。
但眼下这个时代只能靠手解单群的中子输运方程，这就很麻烦了。
可你不解决这个问题又不行，因为没有具体单解的话，很多应用上的操作是无法进行的。
例如控制棒在哪里插？
高浓缩铀如何达到临界体积？
合适的燃料摆放方式是什么？
没有具体的数值，这些东西是搞不起来的。
因此当初在拿到洛斯阿拉莫斯国家实验室文件的时候，老郭是既悲痛又开心。
悲痛是因为这份文件的获取过程太过坎坷，不止一位同志战友牺牲在了护送途中。
开心则是因为有了这份文件，很多难点应该就可以顺利解决了。
但如今看来
这件事远远没有那么简单。
例如他手上的这份计算稿纸，这是一轮非常标准的的一般数值的计算过程。
也就是当粒子的平均自由程非常小时。
在扩散条件下通过光学厚胞腔...也就是原子弹应用过程中的一个模块的数值，来求解离散纵坐标。
其中输运方程的形式如下：
这里u=(x，t)，
其中时间变量：t≥0.，
空间变量：x=(x1，...，xn)∈rn。
龙套向量：b=(b1，...，bn)∈rn，这是一个固定的向量.。
接着在边界y:rnx{t=0}上，给定初值，g:rn→r。
观察上面这个方程，不难发现u沿某个特定方向的导数为0。
这时固定一个任意的点(x，t)，并定义z(s)=u(x+sb，t+s)，s∈r。
利用一开始的方程就可以得到一个表达式：
dz(s)ds=b??u(x+sb，t+s)+ut(x+sb，t+s)?1=0。
从这个表达式不难看出。
对每个点(x，t)，u在穿过(x，t)且方向是(b，1)的直线上是个常数，实际上就是它在t=0时刻的初值。
接着再加上一个扩散方程的增值项，很轻松