a指的便是马赫数、
aoa是攻角、
rec则是
临界雷诺数
其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值
当时雷诺根据大量的实验发现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂
这个过程不仅与流速v有关
而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关
最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvd/μ
后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数“
流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流
也就是
流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层
相反
倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个）
接着很快
徐云便将这几个参数代入了方程里
“ma0.729aoa=2.92°rec=6.5x106”
“那么自由来流参数就是288.15”
“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61”
“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632”
“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的l0应该是0.”
写到这里
徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格
钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏
这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档案的原因
接着很快
徐云便在文件上找到了ma=0.7的对应l0数值
其赫然便是
0.229！
毫无疑问
于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解
徐云：
“.”
白活了.
随后在接下来的时间里
徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：
“大于，中等间隙b和c区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率.”
“不用算了，17.63%，韩立同志你验算一下吧”
“.大于，波数由速度的所有大尺度分量累计而成的，v^k是速度的傅里叶系数，所以要进行多次放缩”
“不用吧，韩立同志，我们只要假定对于任意固定的k，所有大于1/k的尺度的累计耗散当是2νΩk≤2νk，其中e→0，当ν→0时，Ωk就可以直接被算出来了喏，你看”
“那这个不规则的时速度场.”
“这也简单，假设一个固壁对流体的剪应力
点击读下一页,继续阅读 新手钓鱼人 作品《走进不科学》第五百六十章 U2:洒家这辈子值了（感谢犁在剑走之后打赏的盟主！）